Перевод_1

и изучения реактивного проницаемых барьеров.

Кроме того, для низкой солености поровых вод, используемых в данном исследовании, времена релаксации вкрапленных руд от трех до

четыре десятилетия меньше, чем у изолируя зерна одинакового размера, типичных для общих почвы и отложения.

Это позволяет восстановить времен релаксации на основе относительно быстрого измерения ИС с короткими импульсами время

(в ТД) или высокой частоты значений в частотной области, однако следует обратить внимание на индуктивные и

емкостный муфты.

B. V. Все права защищены.

1. Введение

В последние десятилетия растет интерес к использованию

Вызванной поляризации (ВП) метод в основном в гидрогеологии и экологической

геология. Это произвело сильное развитие в области техники

и методология интерпретации данных, улучшение фактических данных, как

также стимулировали развитие спектральных ИС (СИП) подход, когда

Параметры IP исследованы через большие частоты (или времени)

диапазоны. Одной из последних разработок является так называемое разложение Дебая

и Веллер, 2008; Тарасова и Титова,

и соавт., 2010), которая позволяет получать расслабление

распределение времени (ДРВ). Время релаксации распределения характеризует

величина поляризации как функция ее характеристика

время релаксации. Было показано, что SIP-это мощный инструмент для самых требовательных

поре или размер зерна в почвах и отложениях, а так, для прогнозирования

и соавт.,

и соавт., 2010) и, возможно, гидравлическая проводимость

и соавт., 2012).

Недавние экспериментальные исследования в основном были направлены на почвах и

отложений. Только несколько наборов данных относительно распространены электронные

проводников или полупроводников (которые мы называем впоследствии как ‘металлик

частиц) были получены в рамках мониторинга реактивной проницаемой

и соавт., 2005 2006,), экологических применений

и соавт., 2013), и расследования

и соавт., 2011, 2012).

Однако ИС традиционно используется в горной геологии для распространение

, 1983; Егорова и соавт., 1978;

и добро, 1992).

В последние десятилетия в текущих ценах редких металлов (драгоценных или благородных,

и, особенно, золото) постоянно увеличивается. Золото очень часто

в сопровождении вкрапленных сульфидных минералов, как пирит и

Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53

⁎ Автора по адресу: Санкт-Петербургский государственный университет, Кафедра геофизики,

Геологический факультет, Университетская наб., 7/9, 199034 Санкт-Петербург, Россия.

Тел.: +7 9500290861.

(г. Гурин).

B. V. Все права защищены.

http://dx.doi.org/10.1016/j.jappgeo.2013.07.008

Содержание список доступных в себя sciencedirect

Журнал прикладной геофизики

страницы журнала: www.elsevier.com/locate/jappgeo

арсенопирит, и IP аномалий традиционно считаются месторождения золота

и Клайн, 2000). Однако

в меру наших знаний технология ПД был использован для

исследование распространены металлические частицы только в двух последних работах и

и Веллер, 2008;

и соавт., 2013).

В этой статье мы систематически применять технику ДД на новый

лабораторные данные, полученные в модели вкрапленных руд. Модели

представляют собой смеси песка и металлических частиц различной массы содержимого

параметры с традиционными

Параметры IP, как причисления, и мы покажем преимущества в

использование метода РДТ в исследовании распространены металлические частицы.

2. Вызванной поляризации основы

Вызванной поляризации пористых сред является синонимом низкочастотные

дисперсия электропроводности. Это означает, что электрические

величина, которая зависит от стоимости

частота электрического поля. Это определение непосредственно используется в так называемой

Частотной области (ФД), когда электрическая проводимость (или обратная,

удельное сопротивление) измеряется в широком диапазоне частот (более 9 десятилетий

от 1 МГц до 1 МГц, в лабораторных условиях, и в течение 3 лет,

от 0,1 до 100 Гц, в полевых условиях). В ФД пару параметров

(1) действительную и мнимую компоненты электропроводности (удельного сопротивления)

или (2) использовать его абсолютного значения и фазы.

и Фрай, 2001). Угла сдвига фаз,

σ’

σ’

; ð1Þ

зависит от величины поляризации и величины проводимости

σ’. В полевых измерениях общий параметр FD является также

частота эффекта,

Þ

Þ ; ð2Þ

в диапазоне частот от F0 до F1.

IP также проявляется определенное поведение, когда электрическое поле

представляет собой последовательность прямоугольных импульсов. Электрическое Напряжение В ответ

в приложении прямоугольного импульса тока повышенная функция

времени (Рис. 1). После импульса конца (когда ток выключен,

время выключения) напряжение сначала мгновенно уменьшается, и, затем распадается

медленно. Этот IP-проявление непосредственно используется в так называемом временном домене

(ТД) техника, которая часто применяется в полевых условиях, особенно

(см. рис. 1) рассчитанные на

в основе напряжений в зависимости от времени, U(T), а в конце благовременна,

Ц0 (Комаров, 1980; Ожидание, 1982),

Þ¼ т

Þ

Ц0

; ð3Þ

часто используется. Его средняя по времени между двумя импульсами,

поляризуемости,

м ¼ 1

Т2−Т1

З

Т2

Т1

ДТ; ð4Þ

и Фрай, 2001).

Пропорциональности между комплексной фазы проводимости, частоты

эффект и причисления хорошо проработана теоретически и

, 1959; Сейгель, 1959; уксус и

Ваксман, 1984; Ожидание, 1982). Эти параметры являются меры

соотношение емкостной на электропроводящие свойства материалов (Лесмес

материалы. Параметр ТД аналогового нормированного поляризуемости,

¼ м

: ð5Þ

электрического сопротивления. Обратите внимание, как электропроводимость,

нормализуется причисления измеряется в сименсах на метр, и в отложениях

и

и Лесмес, 2002).

Индуцированная поляризация затухает не так легко сравнивать, потому что они

являются монотонно убывающей функцией. Это объясняется тем, что дифференциальная поляризуемость,

производная распада относительно логарифма времени,

Þ¼ т

Þt

; ð6Þ

было предложено (Комаров, 1980) и часто используемые в России (см., например,

Титов и соавт., 2002 2005,). В отличие от однообразно убывает, дифференциал

содержит максимальное значение времени близко к значению

обратное значение критической частоты в ФД. Форму дифференциальной поляризуемости

и обратное время похож на фазовый угол и частота

в ФД.

3. Вызванной поляризации песчано–рудных смесей

Последнее десятилетие значительный прогресс был достигнут в понимании ИС почвах

и осадков. Существующие модели в основном базируются на теории поляризации

коллоидных частиц с электрическим двойной (или тройной) слой развит

в коллоидных наук (Шурр, 1964; Шварц, 1962), и применяется к

Рис. 1. Вызванной поляризации во временной области. с—импульсы тока; б—электрического напряжения ответ

к текущему; в—эскиз временной области ИС измерения.

Г. Гурин и соавт. / Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53 45

ИС песка пакетов (Лерой и соавт., 2008). Теория базируется на балансе

тангенциальных ионных потоков, производимых электрического поля и диффузии вдоль

на поверхности зерна. Ссылка для отложений был получен путем свертки

и

2010,). Однако эта модель не может быть непосредственно применены к

случае металлические частицы распространены в песчаных матрицы, потому что руды частицы

в электронном виде и проводит электрический ток в направлении

нормаль к поверхности зерна может существовать (например, Пласенсиа-Гомес

и соавт., 2013). Этот ток появляется в случае окислительно-восстановительной реакции на поверхности

(например, Уонг, 1979). Большинство ионов в растворе поры (как

, Сl−, СО3

не могут участвовать в реакции, потому что они не могут войти в

(1979) определены так называемые

специфические ионы, которые могут уменьшить или окисляться на поверхности по

реакции,

е

− ↔ б хп−1

; ð7Þ

где символ б означает минеральной основы.

Для неспецифической ионов металлических частиц ведет себя как диэлектрик

и теории, разработанные для коллоидных частиц следует применять

на ионный транспорт вдоль металлической поверхности. Теория предсказывает (Ревил

и обратите внимание на то, 2011; Шурр, 1964; Шварц, 1962), что величина

поляризация связана с комплексной частотно зависимой проводимости поверхности

производится поверхностный избыток ионов, Σ. Соответственно, без

окислительно-восстановительные реакции, во внешнем электрическом поле, частица ведет себя как

сфере с эквивалентной проводимости (о’Konski, 1960),

¼ 2Σ

; ð8Þ

где R-радиус частицы.

На скорость окислительно-восстановительные реакции конкретных ионов и соответствующих электрических

плотность тока нормального интерфейса, СК, Батлера–Фольмера

и соавт,. 2000). Для случая малых электрических

уравнение

быть сведена к линейной форме:

СК ¼ значения i0

е

кт; ð9Þ

где i0 В М−1 является ток обмена электрохимической определения

свойства интерфейса; е = 1.602 × 1019-заряд электрона в C;

перенапряжения на границе раздела в V, определяющий величину

электрического тока интерфейс пересечения; к = 1.380 × 10-23 является

постоянная Больцмана в Дж k−1

; и t-абсолютная температура в К.

Количество с ¼ значения i0 е

м−2-эквивалентная проводимость

в направлении нормали к интерфейсу, и это легко показать.

= SR является эффективной проводимости частиц, выпускаемых

окислительно-восстановительные реакции. Это означает, что в отсутствии проводимости поверхности,

во внешнем электрическом поле, частица с нормальной составляющей

электрического тока на интерфейсе (по экв. (9))

ведет себя как сферу σc-проводимости. Таким образом, электрическая

поведение частиц, σp, определяется суммой

σc; ð10Þ

что, конечно, даже в сфере материального можно считать бесконечной

электропроводность.

Коэффициент теплопроводности частицы и окружающей

области, σp/σ0, определяет электрическое поле вблизи частицы (Рис. 2).

Потенциал прикладной области на интерфейс представляет перенапряжения

в экв. (9). Потому что потенциал изменяется вдоль интерфейса (например,

ОKonski, 1960)

е

3σ0

2σ0 þ σe

р; ð11Þ

тока поступают на максимальные и минимальные

значения на двух полюсах сферы и перенапряжения равна нулю

экватор сферы. По данным экв. (9) поведение нормального тока

точно так же (см. фиг. 2).

4. Материал и методы

Мы использовали смесь просеивают песок (0,2–0,3 мм) и щебень и

просеянная природная руда различной зернистости. Коммерческие песка из

каменоломня в Санкт-Петербурге, области, России, состоящая (по объему) 73%

из кварца, 26% полевого шпата, и 1% других минералов. Образец руды

депозит (Карелия, Россия), измельчают и

фракционированный с рассева. Микроскопический анализ руды показал (по объему)

пирротин (30%), пирит (30%), магнетита (30%) и халькопирит (10%).

Мы использовали пресную воду в качестве решения поре в модель IP ответ в

влажные климатические условия характерны, например, Финляндия, Канада и север

с значением электропроводности

20 мс м−1 при комнатной температуре 22 °С (соленость была 135 мг л−1

).

Песка и дробленой руды были отдельно промывают дистиллированной

воды для извлечения частиц пыли. Затем песок высушивают духовке, и

измельченную руду смешивают с песком. Смеси были заполнены

и выдерживали 48 ч до начала измерений. В предварительном

экспериментов мы обнаружили, что химическое равновесие не может быть

достигнутый на электропроводность раствора 20 мс м−1

. Электропроводность смеси

постепенно возросли, которые мы отнесли к сульфидных минералов

и соавт., 1998;

и соавт., 2013). Это потому, что мы решили заполнить смесей

опять с тем же раствором ½ ч до измерения всего в

момент осаждения смеси в измерительной ячейке. Мы заполнили

смесь топить около пяти объемов пор от 20 см−1 раствора NaCl.

Мы считаем, что этот подход согласуется с природными условиями

когда руд находится в контакте с подземных вод. Учитывая, что наш

экспериментальные условия далеки от равновесных мы контролировали

удельное сопротивление смеси. Значения пористости, рассчитанные для наших моделей был

0.5 ± 0.05. Двадцать две модели были подготовлены с этой процедурой

(Таблица 1).

Измерительная ячейка представляет собой прямоугольный ящик из Плексигласа, 104.3 см3 в

объем (Рис. 3). Были две пластины электродов медь установилась на

каждом конце клетки, что позволило одномерного распределения

макроскопического электрического поля в изучаемой модели. Клетка была покрыта

на тарелку, где два поляризационных кр/cuso4 еще электроды

= −gradΨ.

Электрическое поведение частиц во внешнем поле определяется его эффективной

электропроводность. Эффективной проводимости производится поверхностная проводимость, σs, ответственность

для тангенциального потока ионов и межфазной проводимости, с ответственности

является перенапряжение,

определяющий скорость окислительно-восстановительные реакции.

. Гурин и соавт. / Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53

гель,

что помешало модель загрязнения электролита. Также

концы электродов представлены соли мостов длиной 2 мм, установленные заподлицо

с крышкой, в которой предотвращено искажение электрического поля вблизи

электроды. Такие клетки часто используются в лабораторных измерений ИС

и Honggen,

2007). Для измерения геоэлектрической модели, до начала измерений,

в растворах с известным электрическим сопротивлением

ценности (10, 20, 40, 50, и 100 параметров ωm). С помощью этого теста нами были получены

геометрический фактор, который был 0.020 ± 0.001 м.

Мы провели сопротивлений и измерений ИС на основе ТД

техника, и с помощью коммерческого приемник АЕИ-2 (www.elgeo.ru) и

на заказ лаборатория низкого тока (10-500 мкА) передатчика. В

исследованном диапазоне времени от 0,3 мс до 64 сек. Высокий Импеданс

согласующее устройство используется для подключения приемника с измерением

клетки. Мы использовали последовательности импульсов противоположной полярности с

Продолжительность от 1 до 64 с, а с равными по времени и время выключения.

(экв. (4)) в узкие

временные окна для того, чтобы получить приемлемый сигнал-шум

был

(0.3 мс), а в конце раз

(от 100 мс до 64-х), когда IP сильно обветшавшие, долгое время окна

(20 мс) применялись (см. фиг. 1). Для увеличения отношения сигнал / шум-

соотношение у нас также накоплен ответы напряжении несколько импульсов,

и мы рассчитали средние значения напряжения. Для коротких длин волн

формы, которые мы накопили до 12 ответов пар импульсов (отрицательная

пульс–время–положительный импульс на время), а для длинноволновой

формы, которые мы получили четыре ответа.

Мы сохранили те же значения тока, 50 мкА, на протяжении всего измерения

серия. Рассматривая геометрию ячейки, этот ток вырабатывается

текущее значение плотности близко к полученным в полевых условиях

(6.6 мкА см−2

), что гарантирует линейных ИС характер.

Для того, чтобы оценить время нарастания тока после выключения и

уровень шума приемника канала мы проводили испытания с (1) активный

растворах разной солености

значения, и (3) в RC цепи (Рис. 4). Результаты теста с активным резистором

показаны на рис. 4а. Пандус текущего исчез после 0,3 мс.

Уровень электромагнитного шума был найден, чтобы быть менее ±50 мкВ,

±3.10−2 мвв−1

. Это

стоимость значительно ниже по величине, чем то, что мы, как правило, получены в

наши эксперименты.

Таблица 1

Итог экспериментов.

вещества ωm

1 0.55 0.56 1.90 45 0.0063 30 112

2 0.55 1.11 2.53 63 0.011 61 109

3 0.55 2.23 7.40 151 0.0082 121 104

4 0.55 4.45 11.68 184 0.0108 243 108

5 0.55 8.90 23.80 387 0.0155 485 106

6 0.55 17.80 32.52 651 0.011 971 98

7 0.55 26.70 51.20 921 0.0137 1456 81

8 0.125 0.65 0.16 23 – 156 117

9 0.125 1.30 0.45 59 – 312 115

10 0.125 2.60 0.53 97 – 624 107

11 0.125 5.19 0.80 204 0.00035 1247 113

12 0.125 10.39 1.48 358 0.0004 2494 115

13 0.125 20.78 4.74 576 0.0006 4987 100

14 0.045 0.71 0.37 32 – 477 110

15 0.045 1.43 0.40 99 – 953 111

16 0.045 2.86 0.32 144 – 1907 109

17 0.045 5.72 0.32 257 0.00015 3813 111

18 0.045 11.44 0.68 408 0.00019 7627 112

19 0.045 22.88 1.43 771 0.00021 15,253 106

20 0.055 5.51 0.33 154 0.00022 3006 110

21 0.200 5.10 0.90 152 0.0017 766 105

22 0.375 5.01 2.49 144 0.0037 400 107

означает, что в эксперименте время релаксации было очень мало

и не может быть правильно решен с учетом величины общей поляризуемости.

Рис. 3. Эскиз измерительной установки. а—измерительная ячейка: C являются анодного тока электродов, р-не поляризационные медный/меди сульфат измерительных электродов; б—электрические соединения;

C и D—поперечное сечение измерительной ячейки.

Г. Гурин и соавт. / Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53 47

растворов с

З(с) — безразмерный параметр (экв. (15)). Этот параметр, характеризующий

РТД, будут интерпретироваться в дальнейшем. Экв. (19) является уравнением Фредгольма

первого рода, который является некорректно поставленной задачей. Тихонова регуляризации

подход (Тихонов и Арсенин, 1986) был применен, чтобы решить. Для

более подробно о процедуре инверсии, см. Тарасова и Титова (2007).

(а); и для различных радиусов зерна и текущей длины волны форма с

2 с импульса и длительность паузы (б).

(б).

Г. Гурин и соавт. / Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53 49

В данной работе мы использовали два параметра РТД: общей поляризуемости, как

(2008):

М ¼

З

Макс

с мин

sð; ð20Þ

и время релаксации определяется по величине пик в РТД, Тмакс.

На вставке в Рис. 7а показывает сравнение измеряемой ИС сгнивает и

распады рассчитывается на основе восстановленного распределения времени релаксации.

Измеренные и вычисленные распадов находятся в хорошем согласии, что

подтверждает правильность используемого подхода ДД.

5. Результаты

В таблице 1 представлена обобщенная экспериментов. Сначала мы проанализировали данные

(см. экв. (4) и

Рис. 1). Рис. 5 показывает поляризуемости, измеренной с различными моделями.

Причисления чувствителен к содержанию руды. Однако это также зависит

на текущей длине волны (Рис. 5А) и от размера зерна (Рис. 5Б). В

отношения (определяющий чувствительность

м колебаний ξ) убывает с увеличением прямоугольная Длительность импульса,

и причисления увеличивает величина с увеличением

(б10%), и для самых маленьких

нашли, чтобы быть независимой

из содержания частиц и определяется песчаной матрицей.

(экв. (20)) как функция руды

также сильно зависит от содержания руды,

но в отличие от поляризуемости, он был найден, чтобы быть независимой

от размера зерна (Рис. 6а) и текущей длине волны (Рис. 6Б).

для различных размеров металлических включений. С

увеличение радиуса зерна, ДРВ, максимальное позиция смещается вправо

вдоль временной оси. Величина максимумов уменьшается с увеличением

радиусы зерна (Рис. 7В), что, в сочетании с повышенной

Ширина спектров, подтверждает независимость интеграла

(экв. (20)), размера зерна (см.

Рис. 6).

Рис. 8 показывает, как Терморезисторов зависят от концентрации руды. Величина

РТД монотонно возрастает с увеличением содержания руды, а также

максимальное расположение почти то же самое. Небольшие изменения максимальной

положении, а также появление небольших дополнительных максимумов эффектов

второго порядка. Возможно, они являются следствием неоднозначности

инверсии данных, поскольку техника разложения Дебая

решает плохо поставленная задача.

Для сравнения, мы также проложили времена релаксации, полученные в этом

работы и опубликованные ранее (Рис. 9). Для опубликованных данных по релаксации

время рассматривается в качестве обратной критической угловой частотой.

Данные были установлены в силу закона; при определении

коэффициент умеренной стоимости. Это может быть объяснено разными

минералогический состав зерен, который не был учтен

и соавт.,

и соавт., 2005).

до 0,55 мм) и постоянном объеме содержания рудных включений—5 ± 1% по объему

сопротивления и радиус зерна (б). На панели (а) цифры показывают зерном радиусов. Вставка в панель (а) показывает сравнение измеряемой ИС гниет и разлагается (текущие

и объемным содержанием руды 4.45%. Отметим хорошее согласие между

измеренные и вычисленные данные.

Рис. 8. Распределения времени релаксации, полученных с различным содержанием руды и зерна радиусов

(б). Цифры показывают содержание руды по объему.

. Гурин и соавт. / Журнал прикладной геофизики 98 (2013) 44-53

Рис. 10 показана взаимосвязь между удельной поверхностью, СВ, в

(экв. (5)). В этой работе

мы определили удельную площадь поверхности в общей поверхности зерен

предполагая, что зерна имеют сферическую

формы, и на основе их радиуса и объемного содержания,

СВ ¼ 3

р

ξ: ð21Þ

Поэтому, учитывая (а) форма частиц может быть сферической, и

следует рассматривать как

и соавт. (2006) утверждал,

является хорошим показателем металлических частиц

удельная площадь поверхности (они определяют площади за еденицу

поровый объем; однако эти два определения различаются по пористости

значение, которое было разным, но почти постоянным в обоих наборах данных). Недавно

и соавт. (2010) распространил этот результат на случай Иона

проводящих отложений. Мы проверили эту гипотезу на основе

обсуждены данные. Рис. 10А показывает, что М–СВ связь действительно существует, но

не универсальный: мощность–законы отношений хорошо определен, и

их показатели почти одинаковы, но коэффициенты разные

в зависимости от размера зерна.

6. Обсуждение

Измерения сопротивления выявить небольшие вариации удельного сопротивления

(Таблица 1). Для объемного содержания металлических частиц ниже

30%, удельное сопротивление составило 105 ± 7 параметров ωm. Это подтверждает, что соленость воды

значения были очень похожи в разных экспериментах, и экспериментальные

результаты сопоставимые сделки. Единственный эксперимент с крупнейшими

содержание металлических частиц (30%) показывает меньшее значение сопротивления

(81 параметров ωm), которые могут быть связаны с дополнительными текущие проходы через

кластеры металлических зерен.

сильно зависит от содержания руды. Однако

отношения уменьшается с увеличением

Длительность импульсов тока. Это объясняется интегральный характер

из причисления (экв. (4)). В наших экспериментах (табл. 1), Время

были постоянные значения в диапазоне от 1,5 × 10-4 до 1,6 × 10-2 с.

Таким образом, наиболее сильное влияние металлических частиц в IP-сигналов соответствует

в этот диапазон времени. В отличие от этого, в конце времен песчаного матрицы

характеризуется большей постоянной времени (около 10 сек (Титов и соавт., 2002))

значительный вклад в IP-сигналов. С увеличением длительности импульса

и время интеграции (см. экв. (4)) относительное влияние

металлические зерна уменьшается и влияние матрицы возрастает, что

приводит к снижению чувствительности причисления к содержанию руды.

Величина поляризуемости, измеренной с 2 Продолжительность импульса

уменьшается с уменьшением размера зерна (Рис. 5Б). Это объясняется

уменьшение постоянной времени при уменьшении размера зерна (см.

Таблица 1). С уменьшением постоянной времени, вклад металлический

частица для причисления также уменьшается, что приводит к уменьшению

причисления величины. Кроме того, мелкие частицы (0.045 мм), чье

постоянная времени составляет около 2 × 10-4 с. при малых концентрациях (выше 10%)

(Рис. 5Б), потому что это

определяется песчаной матрицей. Резюмируя представленные данные можно заключить,

не может рассматриваться как универсальный количество

для измерения содержания руды.

был найден, чтобы быть независимым от размера зерна

(Рис. 6а), и сильно зависит от содержания руды объемный. Однако

удельной поверхности металлических

частицы должны пропорционально увеличиваться с уменьшением зерна

радиус (экв. (21)). Кроме Того, На Фиг. 10 показывает, что нормализуется

не зависит от удельной поверхности, но отношения

являются специфическими для каждого размера зерна. (Примечание поскольку в наших опытах удельное сопротивление

значения варьировались в пределах очень небольшого диапазона о стоимости

являются

просто отношение, как MN ¼ М

105.) В экспериментах с железом–песок и магнетит–песок

и соавт.

является

пропорциональна удельной поверхности включений железа или магнетита.

и его коллеги

были получены с металлических частиц почти одинакового размера

для магнетитовых), и, поэтому, их результаты

также может быть интерпретировано в терминах отношений Мн–ξ, только потому, что

увеличение металлической поверхности частиц приводит к увеличению их объема.

С другой стороны, рассматривая ИС как феномен интерфейс,

универсальная связь между IP-масштабы и объемный собственность

кажется нелогичным. Чтобы разъяснить это очевидное противоречие, давайте

(1979), разного объема содержимого

(1971), 6.3%

и Зонге (1978) (см. Жданов (2008)), 7.5% халькопирита;

и Зонге (1978) (см. Жданов (2008)), 7.5% пирита. Два лучших пригонки

р

2

р

1.73).

и удельной поверхности

maximios

Добавить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *